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En réalité les sources réelles S1 et S2 ne sont jamais ponctuelles mais peuvent être considérées comme la juxtaposition d'une infinité de sources ponctuelles dans les deux directions de l'espace (s'il s'agit de sources étendues planes). On est donc amené à étudier l'influence, sur la figure d'interférences, du déplacement des sources ponctuelles suivant deux directions orthogonales.
Déplacement suivant l'axe Oy, soit parallèlement aux franges d'interférences.
Considérons deux autres sources synchrones S'1 et S'2 décalées suivant l'axe Oy, vers les y négatifs d'une quantité Dy
Elles créent également un système d'interférences, soit une famille d'hyperboloïdes de foyers S'1 et S'2 . Les hyperboles observées dans le plan défini par les axes O'x' et O'y' sont légèrement décalées vers le bas. En effet le centre de symétrie O '' est décalé vers le bas de la même quantité Dy par rapport à O' que S'1 et S'2 par rapport à S1 et S2.
Si on remplace les sources ponctuelles S1 et S2 par deux petites fentes infiniment fines parallèles à l'axe Oy, on augmente la luminosité des franges car chaque couple de points des fentes fines donne une figure d'interférences qui se superpose à la figure donnée auparavant par le couple S1 S2.
Déplacement des sources S1
et S2
perpendiculairement aux franges d'interférences.
Nous venons de voir l'influence de la hauteur des fentes sources infiniment fines. Considérons maintenant l'influence de la largeur des fentes sources.
Si S1 et S2 se déplacent d'une quantité Dx sur l'axe Ox, le nouveau système d'interférences se trouve décalé de la même quantité et dans la même direction. Nous observons alors la superposition des franges dues aux couples de sources (S1 S2) et (S'1 S'2). L'observation va perdre en netteté, les franges se brouillent, ce qui se traduit par une diminution de la visibilité .
L'animation suivante montre l'obtention de franges d'interférences à partir de fentes sources:
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